File:Effet Magnus inverse, Thom et Sengupta, ARC R&M 1520.png

On observe bien dans ce rectangle un effet Magnus inverse pour les mesures effectuées au Reynolds diamétral du vent 93 000. Thom et Sengupta indiquent que cet effet Magnus inverse existe pour des Reynolds supérieurs à 70 000.

Si les coefficients de portance (nommés ici ${\displaystyle K_{L}}$) doivent être doublés pour dessiner notre coefficient de portance ${\displaystyle C_{y}}$ moderne, les Reynolds sont bien les Reynolds diamétraux du vent qui sont usuels de nos jours.

Noter cette définition du ${\displaystyle K_{L}}$ qui sont bien établis en référence à la surface frontale ${\displaystyle l\;d}$ mais où manque le scalaire ${\displaystyle \textstyle {\frac {1}{2}}}$ présent dans la pression dynamique.
En conséquence, il faut multiplier par 2 ces ${\displaystyle K_{L}}$ pour obtenir nos modernes ${\displaystyle C_{y}}$.

On peut remarquer qu'aux rapports de vitesses moyens, la portance de Magnus des cylindres rugueux (ici enduits de sable) est du même ordre que la portance des cylindres lisses.
Par contre, Thom et Sengupta indiquent que le couple nécessaire à la rotation d'un cylindre rugueux est deux à trois fois plus fort que celui nécessaire à la rotation d'un cylindre lisse.